《大学物理》课程词 25页

《大学物理》课程字典名词解释第一章质点运动学力学：关于机械运动规律的一门学问。机械运动：物体的位置变化和形状变化（简称为位变与形变）。运动学：是描写运动的一门学问，它告诉大家物体是怎么运动的。动力学：动力学是关于运动本质规律的学问，它告诉大家物体为什么是这样运动的。质点：质点是一个只有质量而没有的形状和大小的几何点。参照系：为了描写物体的运动而选作为参考的物体或没有相对运动的物体群，叫参照系（或参考系）。坐标系：量化后的参照系就称为坐标系。自然坐标系：口然朋标系是以质点运动轨迹的切向和法向作为处标轴的方向建立的处标系。位置矢量（位矢）：由坐标原点指向质点P的矢量来确定质点位置。这个矢量称为位置矢量，简称为位矢。运动方程：表示了质点位置随时间的变化关系称为质点的运动方程。轨迹：质点运动时所经过的空间点的集合称为轨迹（或轨迹曲线）。轨迹方程：描写轨迹曲线的数学方程叫轨迹方程。位移矢量：质点初时刻位置指向末时刻位置的矢量叫位移矢量。\n路程：质点运动过程中经过轨迹长度叫做路程。速度：位移矢量与时间的比定义为速度。平均速度：有限长时间内质点位移与时间的比叫平均速度。瞬时速度：无限短吋间内质点位移与时间的比叫瞬吋速度，简称为速度。速率：质点所走过的路程与时间的比叫做速率。平均速率：有限长时间内质点路程与时间的比叫平均速率。瞬时速率：无限短时间内质点路程与时间的比叫瞬时速率，简称为速率。加速度：一段时间内速度的增量与时间的比定义为加速度。速度増量：质点末吋刻的速度（简称为末速度）与初吋刻的速度（简称为初速度）的矢量差叫做速度增量。平均加速度：在有限时间段内速度增量与时间的比叫平均加速度。瞬时加速度：在无限短时间内速度增量与时间的比叫瞬时加速度，简称为加速度。法向加速度：加速度在法向的投影。切向加速度：加速度在切向的投影。角速度：在一段时间内的饬位移与时间间隔的比值定义为介速度。平均角速度：在有限长时间段内的角位移与时间间隔的比值叫为平均角速度。\n瞬时角速度：在无限短时间内角位移与时间间隔的比值叫为瞬时角速度，简称为角速度。角加速度：角速度增量与时间间隔的比值定义为角加速度。平均角加速度：在有限长的吋间段内角速度增量与其吋间间隔&之比称为平均角加速度。瞬时角加速度：在无限短的时间间隔内角速度增量与其时间间隔Z比称为瞬时角加速度，简称为角加速度。第二章质点动力学力：力就是物体间的相互作用。万有引力：万有引力是存在于一切物体Z间的相互吸引力。电磁力：静止电荷之间存在电力，运动电荷之间存在电力还存在磁力。按照相对论的观点，运动电荷受到的磁力是其它运动电荷对其作用的电力的一部分。因此磁力源出于电力，故将电力与磁力合称为电磁力。重力：重力是地球衣面附近的物体叉到的地球作用的万有引力。弹力：两个物体彼此相互接触产生了挤压或者拉伸，出现了形变，物体具有消除形变恢复原來形状的趋势而产生的力叫弹力。正压力：正压力是两个物体彼此接触产生了挤压而形成的。张力：不论什么原凶造成杆或绳发生形变则杆或绳上互相紧靠的质量元间彼此拉扯，从而形成拉力，通常也称为张力。摩擦力：两个物体相互接触并同时具有相对运动或者相对运动的趋势，则沿它们接触的表面将产牛阻碍相对运动或相对运动趋势的阻力，称为摩擦力。惯性系：把牛顿运动定律成立的参照系叫做惯性系。\n非惯性系：牛顿运动定律不成立的参照系叫非惯性系。冲量：冲量为力的时间积累。冲力：冲力是一种作用时间极短变化范围很大的力，它的单位是牛顿。动量：动量是一个表达物体运动特征的物理量。它定义为：物体的质量与其速度的乘积。外力：质点系中各质点受到的系统外的物体对它们的作用力称为外力。内力：质点系中各质点彼此Z间的相互作用力称为内力。力矩：力的作用点的矢径与力F的矢积定义为力对参考点0的力矩。角动量：定义质点的角动量等于质点对0点的矢径与动量的矢积叫角动量。功：功就是力的空间积累。元功：在元位移d厂中，力做的功用dA表示，称为元功或微功。功率：定义为单位时间力对物体所做的功。平均功率：一段有限长吋间At内功率的平均值叫的平均功率。动能:-伽将2定义为质点的动能。重力势能：山重力引起的与系统相对位置（一般称作位形）有关的能量定义为系统的重力势能。弹性势能：\n由弹性力引起的与系统相对位置（一般称作位形）有关的能量定义为系统的弹性势能。万有引力势能：山万有引力引起的与系统相对位置（一般称作位形）有关的能量定义为系统的万有引力势能。保守力：凡做功与路径无关，只与系统始末状态的相对位置有关；或者说这些力在任一个闭合路径做功等于零。这种力称为保守力。机械能：动能和势能都是系统因机械运动而具有的能量，统称为机械能。完全弹性碰撞：碰撞过程中物体Z间的作用力是弹性力，碰撞完成Z后物体的形变完全恢复，没有能量的损耗，也没有机械能向其它形式的能量的转化，机械能守恒。非完全弹性碰撞：碰撞之后物体的一部分形变不能完全恢复，同吋伴随有部分机械能向其它形式的能量如热能的转化，机械能不守恒。完全非弹性碰撞：碰撞之后物体的形变完全得不到恢复。常常表现为各个参与碰撞的物体在碰撞后合并在一起以同一速度运动。弹性恢复系数：两个物体之间的接近速度与碰撞后的分离速度之比应等于弹性恢复系数。第三章刚体定轴转动刚体：一个有形状而无形变的物体模型，这模型叫做刚体。刚体在任何外力作用下都不会发生形变。定轴转动:如果在一个运动过程中，刚体上所有的质点均绕同一直线作圆周运动，则我们称刚体在做定轴转动，该直线称为转轴。角速度矢量：角速度矢量的大小就是角速度的大小，它的方向与直观的转动方向构成右手螺旋关系。角加速度矢量：介加速度矢量的人小就是和速度的人小，它的方向与直观的转动加速方向构成右手螺旋关系。转动惯量：描写转动惯性的物理量，它等于刚体上各个质点的质量与其到转轴距离的平方乘积之和。刚体对轴的角动量：\n刚体对轴的角动量定义为刚体各质点对轴的介动量的矢量和。转动动能：定轴转动刚体的动能归结于质点系的动能，定义为组成刚体的各质点动能之和。称为转动动能。第四章气体动理论热学：热学是物理学的一个重要分支学科，它研究的是热现象的宏观特征及其微观本质的一门学问。微观量：描述单个粒子运动状态的物理量称为微观量。宏观量：描述系统整体特性的可观测物理量称为宏观量。热力学：热力学不涉及物质的微观结构，只是根据由观察和实验所总结得到的热力学规律，用严密的逻辑推理方法，着重分析研究系统在物态变化过程中有关热功转换等关系和实现条件。气体动理论：气体动理论则是从物质的微观结构出发，依据每个粒子所遵循的力学规律，用统计的方法来推求宏观量与微观量统计平均值Z间的关系，解释并揭示系统宏观热现象及其有关规律的微观本质。平衡态:处在没有外界影响条件下的热力学系统，经过一定时间后，将达到一个确定的状态，其宏观性质不再随时间变化，而无论系统原先所处的状态如何0这种在不受外界影响的条件下，宏观性质不随时间变化的状态称为平衡态。状态参量：当系统处于平衡态吋，系统的宏观性质将不再随吋I'可变化，因此可以使用相应的物理量来具体描述系统的状态。这些物理量通称为状态参量，或简称态参量。体积：气体的体积，通常是指组成系统的分子的活动范围。压强：气体的压强，表现为气体对容器壁单位面积上产牛的压力，是大量气体分子频繁碰撞容器壁产牛的平均冲力的宏观表现，显然与分子无规则热运动的频繁程度和剧烈程度有关。温度：气体的温度，宏观上表现为气体的冷热程度，而微观上看它表示的是分子热运动的剧烈程度。\n热平衡：一般说来，热接触后系统A和B的状态都将发生变化，但经过充分长一段时间后，系统A利B将达到一个共同的平衡态，由于这种共同的平衡态是在有传热的条件下实现的，因此称为热平衡。理想气体：理想气体是一个抽象的物理模型。实际气体在密度不太高、温度不太低，压强不太人的时候，相当好地遵从气体的三个实验定律即玻意耳定律、盖・R萨克定律和査理定律。理想气体定义为在任何情况下都严格地遵从这三个定律的气体。玻耳兹曼常量：,Rk=比1称为玻耳兹曼常量。普适气体常量：R为普适气体常量，在国际单位制中，R=8.31J•mol~1・K_】。平衡态的统计假设：平衡态的统计假设：理想气体处于平衡态时气体分子出现在容器内任何空间位置概率相等；气体分子向各个方向运动的概率相等。\n自由度：确定一个物体空间位置所需要的独立坐标数，叫做该物体的运动自山度或简称自由度。平均动能：s=—kT2平均平动动能：一I36=-kT^-kT'22O平均转动动能：s=-kTr2内能：热运动系统的内能定义为：系统内热运动能量的总和：E=v-RT2速率分布函数:通常川dN磁来反映气体分子的速率分布它与所取区间dv的人小无关而仅与速率卩有关。我们把这个比值定义为平衡态下的速率分布函数0平均速率:方均速率：NNA八丿最概然速率：最概然速率9的定义是，速率分布函数（~v）曲线峰值所对应的速率。\n麦克斯韦速率分布律：理想气体在平衡态下，分子的速率分布函数为：y2上『这个函数表达的速率分布规律叫做麦克斯韦速率分布律O理想气体平衡态的最概然速率:理想气体平衡态的平均速率:理想气体平衡态的方均根速率:玻耳兹曼能量分布律：表示在平衡态下，气体分子按能塑（动能和势能）的分布规律，称为麦克斯韦一玻耳兹曼能量分布律，简称玻耳兹曼能量分布律。第五章热力学热力学过程：当热力学系统的状态随时间变化吋，我们称系统经历了一个热力学过程。平衡过程（准静态过程）：如果过程进行得非常缓慢，过程经历的时间远远大于弛豫时间，以至于过程的一系列的中间状态都无限接近于平衡态，因而过程的进行可以用系统的一组状态参量的变化来描述，这样的过程称为平衡过程（也叫做准静态过程）。过程方程：在P-V图中，曲线的方程尸二尸旷）即为描述平衡过稈的方稈，称为过程方程。体积功：系统对外做功一定与气体体积变化有关，所以我们将平衡过程中系统所做功叫做体积功。热量：在系统与外界之间，或系统的不同部分之间转移的无规热运动能量叫做热量。\n比热：比热C定义为：单位质量的物体温度每升高或降低一度所吸收或放出的热量。内能增量：过程初状态和末状态的内能是不同的，其增加量叫内能增量。1摩尔物质温度升高（或降低）一度所吸收（或放出）的热量称为摩尔热第一类永动机：违反热力学第一定律，也就是违反能量守恒定律的永动机，称为第一类永动机。等容摩尔热容：等容摩尔热容:等压摩尔热容：CP=^-=CV+R=^^R等压摩尔热容：诫T2迈耶公式：Cp=Cv+R称为迈耶公式。比热容比：比热容比丫定义为等压摩尔热容和等容摩尔热容之比：绝热过程：所谓绝热过程是系统在与外界完全没有热量交换情况下发牛的状态变化过程。绝热方程：绝热过程与其它过程一样会有一个描写过程曲线的方程，这个方程叫做绝热方程。绝热线：绝热过程的曲线叫做绝热线。循环过程（循环）：系统由最初状态经历一系列的变化后乂冋到最初状态的整个过程称为循环过程，也可简称循环。正循环：在P-V图上，若循环进行的过程曲线沿顺时针方向的称为正循环，也叫顺吋针循环、热机循环。\n逆循环：在P-V图上，若循环进行的过程线杲沿逆时针方向的称为逆循环。也叫逆时针循环、制冷循坏。热机效率：热机效率定义为：在一次循环屮工质对外做的净功与它从高温热库吸收热量的比率。致冷系数定义为：在一次循环中系统从低温热库吸收的热量与外界对系统做的净功的比率，用3表示。卡诺循环：卡诺循环由两个等温和两个绝热的平衡过程组成的循环过程。可逆过程：若一个热力学系统经历一个过程，从状态A变到状态B,如果能使系统进行逆向变化，从状态B又回到状态A,且外界也同时恢复原状，我们称状态A到状态B的过程为可逆过程。不可逆过程：如果系统和外界不能完全恢复原状，哪怕只有一点点不能恢复原状，那么状态A到状态B的过程称为不可逆过程。宏观态：当我们以系统的分子数分布而不区分具体的分子來描写的系统状态叫热力学系统的宏观态。微观态：如果使用分子数分布并H区分具体的分子来描写的系统状态叫热力学系统的微观态。热力学概率：宏观态所包含的微观态数目叫做热力学概率，常用Q表示。统计涨落：一个实际的热力学系统不可能时刻处于绝对的平衡态，而是在平衡态附近变化，这种变化成为统计涨落。系统的嫡为：第六章静电场电荷：能参与电磁相互作用的物体叫做电荷。电量：物体带电的多少或参与电磁相互作用的强弱叫电荷的电量。\n点电荷：当一个带电体本身的线度比所研究的问题中涉及的距离小很多时，该带电体的形状对所讨论的问题没有影响或其影响可以忽略，该带电体就可以看作一个带电的点，即点电荷。真空电容率：=8.85x10-12C2/^-^24戚叫做真空介电常量，或真空电容率。静电场：静电场是由电荷产生或激发的一种物质，静电场对处于其屮的其它电荷有作川力。电场力：电场力就是电荷在电场所受的力。试验电荷：设有这样一种电荷，它满足：（1）体积足够小，可以看成是点电荷，以至于可以把它放到电场中的某一个点（称为场点）上去测试它受到的电场力；（2）电量足够小，以至把它放述电场中时对原來的电场儿乎没有影响。这种电荷叫做试验电荷。电场强度：E上定义比值（及其方向）如，叫电场的电场强度（简称为场强）。电偶极子：两个等量异号的点电荷所组成的点电荷组叫电偶极子。元电荷：可以通过微分，将带电体分成无限多个无限小的微元电荷，叫做元电荷。电偶极矩：电偶极子的电矩（也叫电偶极矩）人小等于电偶极子的电量乘以它们的距离，方向由负电荷指向正电荷。电荷密度：电荷密度定义为单位体积内的电量，用Q表示。电荷面密度：电荷血密度定义为单位血积上的电量，用符号G表示。电荷线密度：电荷线密度定义为单位长度上的电量。用符号入表示。电场强度的叠加原理：\n任意带电体系所激发的电场中某点的电场强度，等于该体系各个部分单独存在时在该点激发的电场强度的矢量和。这就是电场强度的證加原理。电场线：是在电场中人为地做出的有向曲线，它满足：（1）电场线上每一点的切线方向少该点场强的方向一致；（2）电场中每一点的电场线的密度表示该点场强的大小。有向平面：事先取定的法线方向-。我们将这种取定了法线方向的平血叫做有向平血0有向曲面：曲血被微分成为许多的面元ds,rl!于每一个面元都可以看作一个平血，于是都可以用上述对于平面所用的方法将其定义成面元矢量dS=dSj,这样的曲而就称为有向曲而。咼斯面：对丁闭合曲面，面元的法线方向只能取为向外，即取作外法向，这种取外法向并且闭合的曲面叫做高斯面。电场强度通量：电场中通过某一有向曲而的电场线的条数，叫做该曲而上的电场强度通量（简称为E通量，电通量），用①。表示。闭合曲面所包围的净电荷：在真空中的静电场内，通过任意闭合曲而的E通量等于该闭合曲而所包围的净电荷（电量的代数和）。环流：一个矢量沿闭合路径L的线积分叫做矢量在闭合路径上的环流。静电场的环流：场强沿任意闭合路径的线积分等于零。这个结论称为静电场的环流。电势能：静电场力是保守力，它所对应的势能叫电势能。它是电荷与电场的相互作用能量。电势：电势就是单位正电荷在电场中所具有的电势能。把单位正电荷从电场中。点处移动到无穷远处电场力所做的功。电势差：电势差就是电场中某两点的电势之差。它等于把一个单位正电荷从Q点移动到b点电场力所做的功，或单位正电荷在d、b两点处所具有的电势能之差。电势叠加原理：任意一个电荷体系的电场中任意一点的电势，等于带电休系各部分单独存在时在该点产生电势的代数和。这个结论叫做电势叠加原理。\n等势面：在电场中电势相等的点所组成的曲面叫等势面。dVdr为电势沿厂方向单位长度上的变化（在厂方向的空间变化率），定义为电势在厂方向的方向导数。电势梯度:E=-S^d（V）=-V7f即电场屮任意一点的电场强度等于该点电势梯度的负值0静电感应：在电场的作川下导体上的电荷ffi新分布的过程叫静电感应。感应电荷：静电感应所产生的电荷分布称为感应电荷。静电平衡：随着静电感应的进行，感应电荷不断增加，附加电场增强，当导体中总电场的场强£=£^+£t=0的时候，口由电荷的再分布过程停止，静电感应结束，导体达到静电平衡。静电屏蔽：一个达到静电平衡的导体空腔能隔断空腔内和空腔外电荷的相互影响，这称之为静电屏蔽。电容：c=2U定义为电容器的电容。电容取决于电容器的结构即两导体的形状、相对位置及导体周围电介质的性质而与电容器的带电状态无关。介质的相对电容率：叼即与相对介电常量成止比，因而耳又称为介质的相对电容率。介质的电容率：“佔为介质的电容率，可为真空的电容率。有极分子：若分子的正、负电荷中心不重合，则等效电荷形成一个电偶极子，其电偶极矩p=gl称为分子的固有电矩，这种分子叫有极分子。无极分子：\n若分子的正、负电荷中心重合，则分子的电偶极矩为零，这种分子叫无极分子。介质的极化：在有外场Eo的作用时，分子将受到一个力矩的作用而转动到沿电场方向有序排列，这称为介质的极化。取向极化：有极分子的极化是通过分子转动方向实现的，称为取向极化。位移极化：无极分子的极化是rh于分子止负电荷中心发生相对位移来实现的，故称为极化电荷：因介质是被极化而在介质内部或表面会出现的电荷，称为极化电荷。电位移矢量:电位移矢量定义为：D线：电位移欠量£＞也在电场所在空间构成一个矢量场，其矢量线称D线。电容器贮存的电能:电压为〃的电容器贮存的电能应该为：电场能量：电场能量就是电场本身所具有的能量。电场的能量密度：单位体积内的电场能量即电场的能量密度。第七章稳恒电流的磁场电流强度：电流强度定义为单位吋I'可内通过导体中某一截而的电量。电流密度：电流密度j的方向和人小定义如下：在导体屮任意一点，j的方向为该点电流的流向，j的大小等于通过该点垂直于电流方向的单位面积的电流强度（即单位时间内通过单位垂血的电量）。电流线：电流线是这样一些曲线，其上任意一点的切线方向就是该点丿的方向，通过任一垂直截面的电流线的数H与该点丿的大小成正比。\n漂移速度：由于电场的驱动，载流子在每一个瞬时都在作加速运动，但由于频繁地与金属离子进行碰撞，最终表现出來的是一个定向的匀速运动。这个定向运动的速度称为漂移速度，它实际上就是载流子定向运动的平均速度。非静电力：把载流子由负极输运冋正极，需要有•力的作用，自然界中能用的力可以有很多，但唯独不能川静电力，因为这种力的作用就是要克服静电力，把载流子山负极运冋到正极。这些力我们通称为非静电力，记作Fko电源：这种能依靠非静电力做功而维持一个电流的装置，或在电路中提供非静电力的装置称为电源。非静电性场强：非静电性场强的定义式为q，即单位正电荷所受到的非静电力。电源电动势：电源电动势定义为把单位正电荷由电源负极经电源内部输送到电源正极非静电力所作的功。回路电动势：冋路电动势定义为1,即非静电性场强沿回路方向的线积分。磁场：运动的电荷在自己周围空间除产牛电场外还要产牛另一种场，称为磁场，运动电荷之间的相互作用是通过磁场來传递的。电流元：将导线分割成无限多段长为£的小段电流，每一小段电流称为电流元，用IdI表示。磁矩：若以S表示载流线圈包围的而积，并规定S的法线方向与电流的流向成右手螺旋关系，法向单位矢量记作5,定义而积矢量为恥滋鬼，并进一步定义平面载流线圈的磁矩：m=IS=陆磁感应线：磁感应线是一些有方向的曲线，它的画法规定与电力线类似，即：磁感应线上任一点的切线方向表示该点磁感应强度的方向；磁感应线的密度，即通过磁场屮某点处垂直于磁场方向的单位而积的磁感应线数「I,等于该点磁感应强度的大小。磁通量：磁通量定义为通过曲而S的磁感应线数。\n磁场的环流:1叫做磁感应强度在回路/上的环流，简称为磁场的环流。有向闭合回路：有向闭合回路是指定了绕行方向的闭合回路。以有向闭合回路为边界的有向曲面：以有向闭合冋路为边界的有向曲而是指以冋路为边界的所有曲而，其而积元的法向与回路的绕行方向成右手关系。闭合回路所围住的电流：闭合冋路所围住的电流是指电流穿过了以该冋路为边界的所有曲面，该电流称为被该回路围住。I内：闭合路径所围住的电流的电流强度的代数和。洛伦兹力：运动电荷在磁场中所受磁力叫洛伦兹力。霍尔效应：将一载流导体板放在磁场中，若磁场方向垂直于导体板并与电流方向垂直，则在导体板的上下两侧而之间会产生一定的电势差。这一现象叫做霍尔效应。霍尔电压：霍尔效应所产生的电势差叫做霍尔电床。安培力：载流导线受到的磁力通常叫做女培力。磁力矩：载流导线上各电流元受到的磁力对定轴或定点产生的力矩，叫做磁力矩。平面线圈的磁力矩：任意形状的载流平而线圈在均匀磁场中所受合磁力为零，但要受到磁力矩M=的作用。分子磁矩：一个分子中全部电子的轨道磁矩和口旋磁矩的矢量和叫做分子的固有磁矩，简称分子磁矩，用符号加表示。分子电流：分子磁矩乂可以川一个等效的恻电流表示，称为分子电流。磁化电流：\n介质磁化后，宏观上相当于在介质圆柱体表而上有一层电流流过，这种电流称为磁化电流，也叫做束缚电流，其而电流密度用/表示。磁化强度：磁化强度定义为：单位体积内分子磁矩的矢量和。磁场强度矢量:磁场强度矢量定义为：H=佔=8"。介质的磁导率：A=称为磁介质的磁导率。相对磁导率：舛称为磁介质的相对磁导率。磁滞效应：实验表明，铁磁质的磁化曲线都是不可逆的。即达到饱和后，如果逐渐减小电流/,B并不沿起始磁化曲线逆向地随H的减小而减小，而是减小得比原来增加时慢，而H当心0,从而77=0时，B并不为零，而是保持一定的值场，这种现彖叫做磁滞效应。剩磁：即当H恢复到零时，铁磁质中保留的磁感应强度场叫做剩磁。矫顽力：使介质完全退磁所需的反向磁场强度的大小叫做铁磁质的矫顽力，川巧表zjso磁滞回线：磁化iw线便形成一闭合的b-haii线，叫做磁滞回线。磁畴：铁磁质中的电子口旋磁矩可以在小区域内口发地平行排列起來，形成一个小的白发磁化区，这种自发磁化的小区域叫做磁畴。第八章电磁感应\n电磁感应现象：当一个闭合回路所围曲积上的磁通量发牛变化时，回路中就有感应电流产生，这种现象叫电磁感应现象。楞次定律：楞次定律说：闭合回路中的感应电流的方向，是要使感应电流在回路所围而积上产生的磁通量，去抵消或反抗引起感应电流的磁通量的变化。回路中的磁通量：通过回路所围的任何一个曲面上的磁通量①都相等，即与曲面的选取无关,因而可把回路S所围曲面上的磁通量②简称为回路中的磁通量。全磁通或磁链：为各匝线圈磁通量的总和，称为全磁通或磁链。动生电动势：磁场不变，而导体冋路的形状、大小或位置变化而引起的磁通量变化，这种情况下产生的感应电动势称为动生电动势。感生电动势：导体冋路不发生任何变化，而是磁场随时间变化。从而引起磁通量变化而产生感应电动势。这种叫感生电动势。感生电场：一个变化磁场会在它的周围空间激发一个新型电场叫做感牛电场。这个电场是一个非静电性的有旋电场。自感现象：由于回路自身电流变化引起回路中磁通量的变化，而在回路自身中激起感应电动势的现彖称作自感现彖。自感电动势：自感现象所激起的电动势称为自感电动势。自感系数：①宀中的比例系数厶称冋路的自感系数，简称自感。互感现象：由于一个回路中电流变化，引起另一个回路中磁通量变化并激起感应电动势的现象称为互感现彖。互感系\n71&定义为互感系数。\n互感电动势:若回路儿中电流/丨变化，则回路/2111的磁通量©21也将发生变化，于是A中出现一个电动势，称为互感电动势。自感线圈储存的能量：Wk=-LI2载流为/的口感线圈储存的能量为：2。磁场能量：即磁场具有能量。这就是磁场能量的概念。磁场能量密度：单位体积内的磁场能量叫磁场能量密度。第九章电磁场理论位移电流：变化的电场可以等效成一种电流，称为位移电流。全电流：传导电流/和位移电流坊相加的和称为全电流。电磁场：在一般情况下，电场和磁场都是变化的，它们将相互激发，因而它们是不可分割的、统一的整体称为电磁场。第十章机械振动振动：振动是指物理量在某一个数值附近来回往复的变化。简谐振动：如果一个物体对于平衡位置的位移按余弦函数的规律随时间变化，我们说物体的运动是简谐振动。谐振方程："Hcosa+Q简称为谐振方程（运动学方程）。谐振微分方程:这是一个二阶线性齐次微分方程，称为简谐振动的微分方程，简称为谐振微分方程。回复力：作简谐振动的质点所受的的合外力的大小与它对于平衡位置的位移成正\n比而方向相反。我们把这样的力称为正比冋复力。振幅：质点可能离开原点的最人距离，它给出了质点运动的范围。这个量叫做振动的振帕。周期：物体进行一次全振动所需要的时间叫振动的周期，以T表示。频率：单位时间内物体全振动的次数叫做简谐振动的频率，用"农示。角频率：角频率为2h倍单位时间内物体全振动的次数。相位：在简谐振动方程中余弦函数中的变量3+切叫做振动的相位。初相：相位的一般表达式中的少叫初相。同相：如果M=°（或者2刀的整数倍），两振动质点将同吋到达各自的极大值，并且同时越过原点并同时到达极小值，它们的步调始终相同。这种情况我们说二者同相。反相：如果=气或者刀的奇数倍），两振动质点中的一个到达极大值时，另一个将同时到达极小值，并且将同时越过原点并同时到达各自的另一个极值，它们的步调正好相反。这种情况我们说二者反相。旋转矢量：在一个平而上作一个Ox坐标轴，以原点0为起点作一个长度为A的矢量A,A绕原点0以匀角速度3沿逆时针方向旋转，称为旋转矢量。第十一章机械波波源：波的激发源，称为波源。波速：波的传播过程也就是波形推进的过程。波的传播速度称为波速。也是相位的传播速度。横波：在波动中，如果质点振动的方向和波的传播方向相互垂直，这种波称为横波。\n纵波：如果在波动中，质点的振动方向和波的传播方向相互平行，这种波称为纵波。波长：波的同一传播线上两个相邻的同相点（相位差为2乃）之间的距离称为波的波长，用/表示。波的周期：一个完整波通过介质中一点所需的时间，叫做波的周期，川T表示。波的频率：周期的倒数称为波的频率，用$农示。波阵面：介质中振动相位相同的点连成的面称为波阵面，简称波面。波前：波而中走在最前而的那个波而称为波前。平面波：波血是平曲的波称为平血波。球面波：波血是球面的波称为球而波。波线：描述波的传播方向的有向曲线称为波射线简称波线。波动方程：给出波动中任一质点的振动方程，这种方程称为波动方程（或波函数）。能流：单位吋间内通过介质中某而积的能量称为通过该而积的能流。能流密度:通过与波动传播方向垂直的单位而积的能流，称为能流密度。波的强度：平均能流密度即波的强度（简称波强）。相干波：两列频率相同、振动方向相同、相位差恒定的简谐波互称为相干波，相应的波源称为相干波源。波程：两个波源到干涉点的路程叫做波程。\n波腹与波节：驻波中的每一点都在振动，但它们的振幅不同。有的点振幅达到极大，称为波腹，有的点振幅为零（干涉静止点），称为波节。半波损失：在波垂直入射界而的情况下，如果波是从波疏介质入射到波密介质界而而反射，反射点将出现波节；如杲波是从波密介质入射到波疏介质界而，反射点将出现波腹。也就是说，仅仅在前一种情况下，即由波疏介质入射到波密介质界面并反射时，才发牛半波损火，即发牛相位兀的突变；在后一种情况，入射点和反射点的相位是相同的第十二章波动光学相干光：从同一光波列分解出来的子光波列形成的光束互称为相干光。光程：光程定义为光的儿何路程与介质折射率的乘积。薄膜干涉：光波在膜的上、下表面反射后相互叠加所产生的干涉现象，称为薄膜干涉。劈尖干涉：若两个透明介质片是放置在空气Z中，它们Z间的空气就形成一个空气劈尖。若放置在某透明液体Z中，就形成一个液体劈尖。用透明的介质做成的这种夹角很小的劈形薄膜上形成的干涉叫劈尖干涉。等厚干涉：无论是明纹还是暗纹，都出现在厚度相同的地方，是一条等厚线，故称为等厚干涉。牛顿环干涉：川单色平行光垂直照射牛顿环薄膜上，就可以观察到在透镜表而上的一组以接触点0为中心的同心圆环的干涉条纹，称为牛顿环干涉。菲涅尔衍射：在菲涅尔衍射中，光源到障碍物，或障碍物到屏的距离为有限远，这类衍射的数学处理比较复杂。夫朗和费衍射：夫朗和费衍射是指光源到障碍物，以及障碍物到屏的距离都是无限远。这时入射光和衍射光均可视为平行光。线偏振光：如果一束光的光矢量E只沿一个固定的方向振动，我们把这样的光称为线偏振光（或面偏振光），光矢量与光传播方向所组成的平面称为振动面。\n自然光：在一个与光传播方向垂直的平面内考察，光矢量沿各方向的平均值相等，没有哪一个方向的光振动较其它方向占优势，这种光叫做自然光。部分偏振光：部分偏振光是介丁■偏振光与口然光Z间的一种光，例如把一朿偏振光与一束白然光混合，得到的光就属于部分偏振光。偏振片：具有这种光学特性的晶体称为“二向色性”物质。若将这种晶体物质做成涂料定向涂敷于透明材料上，就制成了偏振片。偏振化方向：在偏振片上的标志“t”表示允许通过的光振动方向，称为偏振化方向。起偏：由口然光获得偏振光称为起偏。检偏：检查一光束是否是偏振的过程称为检偏。