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  • 2022-08-16 发布

【教案】高中物理竞赛《电学教程第二讲恒定电流》教案

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学习必备欢迎下载电学教程第二讲恒定电流§2、1电流2.1.1.电流、电流强度、电流密度导体处于静电平衡时,导体内部场强处处为零。如果导体内部场强不为零,带电粒子在电场力作用下发生定向移动,形成了电流。形成电流条件是:存在自由电荷和导体两端有电势差(即导体中存在电场)。自由电荷在不同种类导体内部是不同的,金属导体中自由电荷是电子;酸、碱、盐在水溶液中是正离子和负离子;在导电气体中是正离子、负离子和电子。电流强度是描述电流强弱的物理量,单位时间通过导体横截面的电量叫做电流强度。用定义式表示为Iq/t电流强度是标量。但电流具有方向性,规定正电荷定向移动方向为电流方向。在金属导体中电流强度的表达式是InevSn是金属导体中自由电子密度,e是电子电量,v是电子定向移动平均速度,S是导体的横截面积。在垂直于电流方向上,单位面积内电流强度叫做电流密度,表示为jI/S金属导体中,电流密度为jnev电流密度j是矢量,其方向与电流方向一致。2.1.2、电阻定律导体的电阻为LRL/SS1式中、称为导体电阻率、电导率,由导体的性质决定。实验表明,多数材料的电阻率都随温度的升高而增大,在温度变化范围不大时,纯金属的电阻率与温度之间近似地有如下线性关系01t0为0℃时电子率,为t时电阻率,为电阻率的温度系数,多数纯金属值接近于13410℃,而对半导体和绝缘体电阻率随温度的升高而减小。某些导体材料在温度接近某一临界温度时,其电阻率突减为零,这种现象叫超导现象。精品学习资料可选择pdf第1页,共26页-----------------------\n学习必备欢迎下载超导材料除了具有零电阻特性外,还具有完全抗磁性,即超导体进入超导NS状态时,体内磁通量被排除在体外,可以用这样一个实验来形象地说明:在一个浅平的锡盘中,放入一个体积很小但磁性很强的永磁铁,整个装置放入低温容器里,然后把温度降低到锡出现超导电性的温度。这时可以看到,小磁铁竟然离开锡盘表面,飘然升起与锡盘保持一定距离后,悬在空中不动了,如图2-2-1所示。这是由于超导体的完全抗磁性,使小磁铁的磁感线无法穿透超导体,磁场畸变产生一个向上的很大的排斥力,把磁铁托在空中,这就是磁悬浮的道理,图2-2-1这一特性启示了人们用超导材料制造磁悬浮列车。超导现象是1911年荷兰物理学家昂尼斯首先发现的。他发现在2.4K(2688.℃),汞的电阻突然消失,并把这种“零”电阻特性称为“超导电性”。接着他又发现在3.7K附近,铅也具有“超导性”。1933年,迈斯纳发现了超导的“完全抗磁性”,他证明处于磁场中的超导体可以把磁感线完全排斥在体外,从而使自身可以悬浮在磁体之上。这个现象称为“迈斯纳效应”。至今人们仍把“零电阻特性”和“完全抗磁性”作为判定材料达到“超导状态”的两个必要条件。例1、为了使一圆柱形导体棒电阻不随温度变化,可将两根截面积相同的碳棒和铁棒串联541起来,已知碳的电阻率为0碳5.310m,电阻率温度系数碳510℃,而831铁0铁9.810m,铁510℃求这两棒的长度之比是多少?解:各种材料的长度和截面积都会随温度变化而变化,但它们电阻率的变化比线度的变化要明显得多(一般相差两个数量级),因此可以忽略线度的变化。将01t代入RL/S,得RR01t式中R0为材料0℃时电阻将碳棒和铁棒串联,总电阻为RR碳R铁R0碳R0铁R0碳碳tR0铁铁t要R不随温度变化,必须有R0碳碳tR0铁铁t0由RL/S,可知截面积相同的两棒长度之比为54L铁碳碳5.31051083L碳铁铁9.810510391:3.2.1.3、电流密度和电场强度的关系通电导体中取一小段长L,其两端电压U,则有:LILUISS精品学习资料可选择pdf第2页,共26页-----------------------\n学习必备欢迎下载IU/LE,jS得到jE上式给出了电流密度与推动电荷流动的电场之间的对应关系,更细致地描述了导体的导电规律,被称为欧姆定律的微分形式。①对于金属中的电流,上式中的还可有更深入的表示。当金属内部有电场时,所有自由电子都将在原有的热运动的基础上附加一个逆场强的定向运动,就是所有电子的这种定向运动形成宏观电流。由于与晶体点阵的碰撞,自由电子定向速度的增加受到限制。电子与晶体点阵碰撞后散射的速度沿各个方向几率相等,这样电子定向运动特征完全丧失,其定向速度为0。这样电子在电场力的作用下从零开始作匀加速运动,设两次碰撞之间的平均时间为,平均路程为,则电子定向运动平均速度V。V0V1eeV0EE22m2m而u,u是电子热运动的平均速率。所以eVE2mu下面我们看电流密度矢量j与电子定向运动平均速度V的关系。在金属内部,在与j垂直方向取一面积为S的面元,以S为底,V为高作一个柱体。设单位体积内自由电子数为n,则单位时间内柱体内的所有为由电子nVS能穿过S面而形成电流,S面上任一点的电流密度:enSVjenVSj的方向以正电荷运动方向为准,电子带负电,j的方向与V的方向相反jenV代入V,我们得到2nejE2mu2ne对于一定的金属导体,在一定温度下,2mu是一定的,与欧姆定律的微分形式jE相比,金属的电导率为精品学习资料可选择pdf第3页,共26页-----------------------\n学习必备欢迎下载2ne2mu②对于导电液体,同样有更细微的表达式。能够导电的液体称为电解液。电解液中能自由移动的带电粒子是正、负离子。在没有外电场时,正负离子作无规则的热运动。在有外场作用时,液体中正负离子定向移动形成宏观电流,正、负离子的平均定向速度(以称迁移速度)V和V与所加的电场成正比。若单位体积内有n对正负离子,每个离子带电量q,考虑到负电荷的运动等效于等量的正电荷反方向的运动,则所研究面元的电流密度大小为jnqVnqV00定义单位场强下的迁移速度为迁移率,分别用V和V表示0V0VVVEE00则jnqVVEE00nqVV00对于一定浓度的某一种电解液,n、q、V、V均为恒量,液体导电仍满足欧姆定律。§2、2电路2.2.1、电路连接与电表改装(1)串、并联电路的性质串联电路通过各电阻电流相同,总电压为各电阻两端电压之和,电压的分配与电阻成正比,功率的分配也与电阻成正比,即I1I2IUU1U2UnIR1R2Rn2PnIRa串联电路总电阻RgRRRRIgR12nG并联电路各电阻两端电压相同,总电流为通过各支路电流之后,UgUR电流的分配与电阻成反比,功率的分配亦与电阻成反比,即UU1U2UUVVU精品学习资料可选择pdf第4页,共26页--------------图2-2-1---------\n学习必备欢迎下载UUUII1I2InR1R2Rn2UPnRn总电阻:1111RR1R2Rn(2)电表改装①欲将满偏电流为Ig,内阻为Rg的电流表改装为量程为U的电压表,需将分压电阻R和电流表串联,如图2-2-1所示,所谓量程为U时,就是当电压表两端的电压为U时,通过电流表的电流为Ig,电流表分担的电压为Ug。根据串联电路的规律有URUUgURRgRgnUgUgIgRgUIgRgRRgn1RgIgRg即URVRRgRgnRg电压表内阻IgRg通常,RV都很大,理想情况下可认为RV。②欲将内阻为Rg,满偏电流为Ig的电流表改装为量程为I的电流表时,需将分流电阻R和电流表并联,如图2-2-2所示。同理可推得IgIRRgnIRIgIg1RgRgIIgn1(RRg)RgR通常,R很小,可认为电流表内阻,理想情况下可认为R0。RIIgG③将电流表改装成欧姆表GIgRR0简易欧姆表接法示意图如图2-2-3所示,R0为调零电阻,表头RgI红黑G精品学习资料可选择pdf图2-2-2第5页,共26页--------------图2-2-3---------\n学习必备欢迎下载内阻为Rg,满偏刻度为Ig。测量前,应先将两表笔短接,调节R0使流过表头的电流为Ig,若电池的电动势为,内阻为r,则IgR0RgrR中如果在两表笔间接一电阻Rx1R中,则电流减半,指针指表盘中央,因此,R0Rgr称为“中值电阻”,表盘最左刻度对应于Rx2,最右边刻度对应于Rx30,对于任一阻值Rx,若IgI,4.8kk6.3k2.1nRR0中xRx30Rn1R得x中这就是欧姆表的刻度原理,如欧姆表的中值电阻图2-2-4R2.1k中,表盘满偏/14处的刻度为412.1k6.3k,表盘满偏8/1处的刻度为k4.8,如图2-2-4所示。欧姆表的量程改变后,各刻度所对应的电阻值应乘以相同倍率,另外要注意,凡使用欧姆表,必须进行机械调零和欧姆调零,并且,换档后一定要重新进行欧姆调零。④将电流表改装成交流电压表交流电压表是直流电压表的基础上改装而成的,在直流电压表上串联一个二极管,就组成交流电压表。串联二极管后,电表显示的是交流电的平均值(它等于有效值的0.45倍)。用U代表某一量程的交流电压有效值,若不考虑二极管正向电阻值,则限流电阻计算公式为.045URRgIg实验指出,二极管是一且非线性元件,它的伏安特性为一条60弯曲的图线,如图2-1-5所示,当二极管的正向电阻后,限流电40阻R与交流电压U之间的关系不再是线性的。因此,最大量程的交流电压表的表盘刻度是不均匀的,如采用J0411型多用电表测20量2.5V以下的交流电压时,要使用表盘上第三条刻度线,它的起0始段刻度很密,刻度是不均匀的。这一点,从图2-2-5中可以看4.08.0U(V)得很清楚,在二极管两端电压小于8.0V的一段图线上,相同的图2-2-5电压变化(例如2.0V)所对应的电流是不同的:顺次分别为7.1mA、5.3mA、1.7mA、183.mA。2.2.2、电动势与电功率(1)电源有保持两极间有一定电压的作用,不同种类的电源,保持两极间有一定电压的精品学习资料可选择pdf第6页,共26页-----------------------\n学习必备欢迎下载本领不同。例如:干电池可保持正、负极间有5.1V的电压;常用的铅锌蓄电池可保持两极间有0.2V的电压。为了表征电源的这种特性,物理学上引入了电动势这个物理量,电源的电动势在数值上等于电源没有接入外电路时两极间的电压。将理想表直接接在电源的两极上测出的电压就是电源的电动势。(2)电流通过一段路时,自由电荷在电场力作用下发生定向移动,电场力对自由电荷作功。电流在一段电路上所做的功W,等于这段电路两端的电压U、电路中电流I和通电时间t三者的乘积。即WUItWPUI单位时间内电流所做功叫做电功率,用P表示电功率,则t。§2.3、电学基本定律2.3.1、焦耳定律电流在一段只有电阻元件的电路上所做的功等于电流通过这段电路时的所产生的热量Q。焦耳通过实验得到结论:如果通过一段只有电阻元件的电路的电流为I,这段电路的电阻为R,通电时间为t,则2QIRt2这就是焦耳定律,我们还可推出这段电路中电流的发热功率为PIR。电流做功的过程,就是电能转化为其他形式的能的过程。一般来讲,人们用电的目的往往不是为了发热。如使用电动机是为了将电能转化为机械能,使用电解槽是为了将电能转化为化学能等等。发热只是副效应,因此,一般说来电热只是电功的一部分,热功率是电功的一部分。2.3.2、欧姆定律①部分电路欧姆定律:导体中的电流强度I跟它两端所加的电压U成正比,跟它的电阻R成反比,即UIR上式适用于金属导电和电解液导电的情况。对非线线元件(如灯丝、二极管)和气体导电等情况不适用。②一段含源电路欧姆定律:电路中任意两点间的电势差等于连接这两点的支路上各电路元件上电势降落的代数和,其中电势降落的正、负符号规定如下:a.当从电路中的一点到另一点的走向确定后,如果支路上的电流流向和走向一致,该支路电阻元件上的电势降取正号,反之取负号。R2AR1R2I2BI1r1r2r3123精品学习资料可选择pdf图2-3-1第7页,共26页-----------------------\n学习必备欢迎下载b.支路上电源电动势的方向和走向一致时,电源的电势降为电源电动势的负值(电源内阻视为支路电阻)。反之,取正值。如图2-3-1所示,对某电路的一部分,由一段含源电路欧姆定律可求得:UAUBI1R111rI12I2r2I2R23I2R3③闭合电路欧姆定律和电源输出功率〈1〉闭合电路欧姆定律UU闭合电路欧姆定律公式:IRrOIORIm路端电压图2-3-2图2-3-3UrIRURr对于确定电源、r一定,则UI图线和UR图线如图2-3-2和2-3-3所示。其中Imr,为电源短路电流。〈2〉电源输出功率2P源I电源的功率Rr22P出IUR2RrRr4r电源输出功率R当Rr时电源输出功率为最大2P最大4r此时电源效率50%电源输出功率P随外电阻R变化如图2-3-4所示,若电源外IR2R42AB电阻分别为R1、R2时,输出功率相等,则必有R32rR1R2I3R1I1图2-3-5精品学习资料可选择pdf第8页,共26页-----------------------\n学习必备欢迎下载例2、如图2-3-5所示电路,设电源电压不变,问:(1)R2P在什么范围内变化时,R2上消耗的电功率随R2的增大而增P最大大?(2)R2在什么范围内变化时,R2上消耗的电功率随R2增大而减小?(3)R2为何值时,R2上消耗的电功率为最大?OrRR1R2解:先求出P2随R2变化的表达式。R2R4R3图2-3-4RABR2R4R3I1R2R4R3R1R2R4R3R2R4R3I1R1R2R1R4R1R3R2R3R3R4R2R4R3UABI1RABR1R2R1R4R1R3R2R3R3R42222UABR3R2P2I2R2R22R2R4R1R2R1R4R1R3R2R3R3R422R3R22[R1R4R1R3R3R4R2R1R3]令:R1R4R1R3R3R4AR2R1R3B22R3C则:2CR2CR2P22ABR2ABR24ABR2精品学习资料可选择pdf第9页,共26页-----------------------\n学习必备欢迎下载C2ABR24ABR2(1)当A>BR2时,即R1R4R1R3R3R4>R2R1R3AR,,BR,P222R2(2)当A<BR2时,即R1R4R1R3R3R4>R2R1R32AABR2R2BR2,P2R2<0,R2(3)当A=BR2时,即R1R4R1R3R3R4=R2R1R3,P2最大2.3.3、基尔霍夫定律①对电路中任何一个节点,流出的电流之和等于流入的电流之和。Ii入Ij出或可表达为:汇于节点的各支路电流强度的代数和为零。Ii0若规定流入电流为正,则从节点流出的电流强度加负号。对于有n个节点的完整回路,可列出n个方程,实际上只有n1个方程是独立的。②沿回路环绕一周,电势降落的代数和为零,即iIjRj0对于给定的回路绕行方向,理想电源,从正极到负极,电势降落为正,反之为负;对电阻及内阻,若沿电流方向则电势降落为正,反之为负。若复杂电路包括m个独立回路,则有m个独立回路方程。例3、如图2-3-6所示电路中,已知32V,24V,R5,R6,R54,12123求各支路的电流。分析:题中电路共有2个节点,故可列出一个节点方程。而I1I3支路3个,只有二个独立的回路,因而能列出两个回路方程。三个方程恰好满足求解条件。I212解:规定I1、I2、I3正方向如图所示,则有R1R2R3精品学习资料可选择pdf第10页,共26页--------------图2-3-6---------\n学习必备欢迎下载I1I2I30两个独立回路,有12I2R2I1R102I2R2I3R30联解方程得:I11A,I2.0A,I35.0ArRI2<0,说明I2实际电流方向与图中所假定电流方向相反。图2-4-1§2.4、电路化简2.4.1、等效电源定理实际的直流电源可以看作电动势为,内阻为零的恒压源与内阻r的串联,如图2-4-1所示,这部分电路被称为电压源。不论外电阻R如何,总是提供不变电流的理想电源为恒流源。实际电源、r对外电阻R提供电流I为rIRrrRr其中r/为电源短路电流I0,因而实际电源可看作是一定的内阻与恒流并联的电流源,如图2-4-2所示。实际的电源既可看作电压源,又可看作电流源,电流源与电压源等效的条件是电流源中恒流源的电流等于电压源的短路电流。利IrR0用电压源与电流源的等效性可使某些电路的计算简化。等效电压源定理又叫戴维宁定理,内容是:两端有源网络可等效于一个电压源,其电动势等于网络的开路电压,内阻等于从网络图2-4-2两端看除电源以外网络的电阻。如图2-4-3所示为两端有源网络A与电阻R的串联,网络A可视为一电压源,等效电源电动势0等aa于a、b两点开路时端电压,等效内阻有源0网络bRRr0等于网络中除去电动势的内阻,如r0b图2-4-4所示。等效电流源定理又叫诺尔顿图2-4-3图2-4-4定理,内容是:两端有源网络可等效于一个电流源,电流源的I0等于网络两端短路时流经两端点的电流,内阻等于从网络两端看除电源外网络的电阻。例4、如图2-4-5所示的电路中,精品学习资料可选择pdf第11页,共26页-----------------------\n学习必备欢迎下载0.3V,0.1V,r5.0,r0.1,R100.,R0.5,121212R5.4,R190.34(1)试用等效电压源定理计算从电源2、r2正极流出1r1RE3D的电流I2;(2)试用等效电流源定理计算从结点B流向节点ARR21BA的电流I1。CR4分析:根据题意,在求通过2电源的电流时,可将ABCDE2r2部分电路等效为一个电压源,求解通过R1的电流时,可将上下两个有源支路等效为一个电流源。图2-4-5解:(1)设ABCDE等效电压源电动势0,内阻r0,如0图2-4-6所示,由等效电压源定理,应有r2R1015.1Vr1R1R2R32r2RRrRR41123r05r1R1R2R3电源0、r0与电源2、r2串联,故图2-4-620I2.002Ar0R4r2I2<0,表明电流从2负极流出。(2)将A、B两个节点短接,构成等效电流源(I0、r0)如图2-4-7所示,由等效电流源定理,I0为原电路流经A、B短接后的支路电流。因为有1、2两电源,必须用线性叠加原理,所谓叠加原理与力学中“力的独立作用原理”极为相似,其内容为:若电路中有多个电源,则通过任一支路的电流等于各个电动势单独存在时该支路产生的电流之和。由叠加原理12I0.035Ar1R3R2r2R41212(r1R3R2)(r2R4)R12r07.6I1R2I2I1I2r1R3R2r2R4RI10O由r0和R1的分流关系RR31R233r0I3I33R31ABI1精品学习资料可选择pdf图2-4-8第12页,共26页--------------图2-4-7---------\n学习必备欢迎下载r0I1I0.014Ar0R12.4.2、Y—△变换在某些复杂的电路中往往会遇到电阻的Y型或△,如图2-4-8所示,有时把Y型联接代换成等效的△型联接,或把△型联接代换成等效的Y型联接,可使电路变为串、并联,从而简化计算,等效代换要求Y型联接三个端纽的电压U12、U23、U31及流过的电流I1、I2、I3与△型联接的三个端纽相同。在Y型电路中有IRIRU112212IRIRU331131I1I2I30可解得R3R2I1U12U31R1R2R2R3R3R1R1R2R2R3R3R1在△型电路中U12I12R12U31I31R31I1I12I31U12U31I1R12R31等效即满足:U12U31R3R2U12U31R12R31R1R2R2R3R3R1R1R2R2R3R3R1R1R2R2R3R3R1R12即R3①R1R2R2R3R3R1R31R2②R1R2R2R3R3R1R23类似方法可得R1③①、②、③式是将Y型网络变换到△型电路中的一组变换。同样将△型电路变换到Y型电路,变换式可由①、②、③式求得:④、⑤、⑥精品学习资料可选择pdf第13页,共26页-----------------------\n学习必备欢迎下载R12R31R111R12R23R31④I166RR4V1223123R216R12R23R31⑤23R31R23R3图2-4-9R12R23R31⑥11例5、试求如图2-4-9所示电路中的电流。RR123166分析:这是包含一个Y型电路和一个△型电路的网络,4V3解决问题的方向可将左边Y型网络元变换成△型网络元,或将2R32623右侧△型网络元变换成Y型网络元。解:将左侧Y型网络换成△型,如图2-4-10所示已知R1R2R31图2-4-10则有R1R2R2R3R3R1R1R2R2R3R3R1R123R233R3R1R1R2R2R3R3R1R313R2由图2-4-10,可进一步电路整理为图2-4-11所示。4R4V226总63将右侧△型网络元换成Y型网络元同样可求得264R总3,这里不再叙述。2.4.3、对称性原理图2-4-11①等势节点的断接法在一个复杂电路中,如果能找到一些完全对称的点,(以两端连线A为对称轴),那么可以将接在等电势节点间的导线或电阻或不含电源的支路断开(即去掉),也可以用导线或电阻或不含电源的支路将等电势节点连接起来,且不影响电路的等效性。C例6、用导线连接成如图2-4-12所示的框架,ABCD和ABCE是正四面体,每段导线的电阻都是1。求AB间的总电阻。BD解:设想A、B两点上存在电势差UAUB,由于电路的对称性图2-4-12可以知道D、C、两点的电势都应该介乎UA与UB的中间,即精品学习资料可选择pdf第14页,共26页-----------------------\n学习必备欢迎下载U(UAUB/)2,所以两点应是等电势的。这样,去掉CD段导线,对A、B间的总电阻不会有影响。当去掉CD段导线后,就成为三路并联,即A—D—B,A—C—B,和AB。于是:11112R总22R总(5.0)②电流分布法设有电流I从A点流入、B点流出,应用电流分流的思想和网络中两点间不同路径等电压的思想,(即基耳霍夫定理),建立以网络中各支路的电流为未知B量的方程组,解出各支路电流与总电流I的关系,然后经任一路UABRAB径计算A、B两点间的电压UAB,再由I即可求出等A效电阻。例7、10根电阻均为r的电阻丝接成如图2-4-13所示的网络,图2-4-13试求出A、B两点之间的等效电阻RAB。由结构对称性,要求电流I从A点流入后在A点的电流分布应与电流I从B点流出前的电流分布相同,中间四方形必具有上、下电流分布对称和左、右电流分布对称,因此网络内电流分布应如图2-4-14所示。对图中C点和D点,有电流关联II1I2I1I2IIIII12211I1I2I解得2①由A、E两点间不同路线等电压的要求,得I12r(II1)r2rIEI1I2II1B即3I2I1I②D解①、②两式得31I1I,I2IA88II1CI1I2选择线路AEDB,可得UABI12rI1I2rII1r图2-4-1415Ir8因此,A、B间等效电阻便为UAB15RABrI82.4.4、无穷网络等效变换法精品学习资料可选择pdf第15页,共26页-----------------------\n学习必备欢迎下载xaaaa,若(a>0)在求x值时,x注意到是由无限多个a组成,所以去掉左边第一个a对x值毫无影2响,即剩余部分仍为x,这样,就可以将原式等效变换为xax,即xxa0。所以114ax2这就是物理学中解决无限网络问题的基本思路。例8、如图2-4-15所示,框架是用同种金属丝制成的,单位长度的电阻为,一连串内接等边三角形的数目可认为趋向无穷,取ABAB边长为a,以下每个三角形的边长依次减小一半,则框架上A、B两点间的电阻为多大?图2-4-15从对称性考虑原电路可以用如图2-4-16所示的等效电路来代替,同时我们用电阻为RAB/2的电阻器来代替由无数层“格子”所构成的“内”三角,并且电阻是RAB这样的,RABRx,Ra因此RR/2RR/2R2/R/2xxRxRRRRRR2/RR/2xxRx2/解此方程得到R/2R/2711ABRABRxR71a33R2.4.5、电流叠加法图2-4-16解题步骤是:先考虑一支流入或流出系统的电流,把它看作在给系统充电或放电,利用对称性求出系统中的电荷分布和电流场分布,求出每一支电流造成的分布后进行叠加,使得电荷分布全部抵消,而电流场叠加作为所求的电流场。例9、有一个无限平面导体网络,它由大小相同的正六边形网眼组成,231如图2-4-17所示。所有六边形每边的电阻为R0,求:4cab9(1)结点a、b间的电阻。g5d(2)如果有电流I由a点流入网络,由g点流出网络,那么流过de6e87段电阻的电流Ide为多大。解:(1)设有电流I自a点流入,流到四面八方无穷远处,那么必有/I3电流由a流向c,有/I6电流由c流向b。再假设有电流I由四面八图2-4-17方汇集b点流出,那么必有/I6电流由a流向c,有/I3电流由c流向b。将以上两种情况综合,即有电流I由a点流入,自b点流出,由电流叠加原理可知精品学习资料可选择pdf第16页,共26页-----------------------\n学习必备欢迎下载IIIIac362(由a流向c)IIIIcb362(由c流向b)因此,a、b两点间等效电阻UABIacR0IcbR0RABR0II(2)假如有电流I从a点流进网络,流向四面八方,根据对称性,可以设I1I4I7IAI2I3I5I6I8I9IB应该有3IA6IBI因为b、d两点关于a点对称,所以1IdeIbeIA2同理,假如有电流I从四面八方汇集到g点流出,应该有IdeIB最后,根据电流的叠加原理可知111IdeIdeIdeIAIB3IA6IBI266以上几种方法可实现电路的化简。其中,电流分布法特别适合于纯电阻电路及求复杂导1体和等效电阻,当为纯电容电路时,可先将电容换成电阻为解等效阻值,最后只需将R换成C即可。例10、十个电容为C的电容器按图2-4-17个方式连接,求AB间等效电容CAB。解:将电容全部换成阻值为r的电阻,由“电容分布法”中的例题可知15RrABB81用C代替R,则A1151CAB8C图2-4-1715CABC8精品学习资料可选择pdf第17页,共26页-----------------------\n学习必备欢迎下载RxR0B§2。5、电桥电路,补偿电路和电势差计S22.5.1、惠斯通电桥R3用欧姆表测量电阻虽然方便,但不够精确,而用伏安法测电阻,电表所引起的误差又难以消除,精确地测量电阻,常用惠斯通电桥。R1DA图2-5-1是惠斯通电桥的电路图,当B、D两点的电势相等时,R2通过检流计的电流强度Ig0,此时就称电桥平衡(可通过调节R4S1滑动触头D的位置来实现)。根据串联电路中电阻与电压成正比的原理,可知此时应有图2-5-1R1:R2Rx:R0一般来讲,R1和R2由同一均匀电阻丝组成,其阻值与长度成正比,待测电阻的计算公式为R1L1RxR0R0R2L2测出电阻丝长度L1和L2之比,再由标准电阻R0的阻值即可确定待测电阻Rx的阻值。备注:操作方法见实验部分。2.5.2、电势差计R精确地测量电源电动势常采用电势差计。电势差计是根据补偿原理来设计的,补偿法的原理可用图2-5-2所示来说明。AB通常情况下,用测量仪器对电源进行测量时,总有电流通过电源,C因而造成测量误差。用图2-5-3所示的电路进行测量时,可以使待测x电源中的电流为零。图中工作电源与粗细均匀的电阻线A、B相连。G适当调节C的位置,当电阻线在A、C段的电势降刚好与待测电源的电动势Ex相等时,灵敏电流计G内没有电流通过,待测电源中的电图2-5-2流也为零。这时,称待测电路得到了补偿。若先对一个标准电池实现补偿,就可以对电路进行定标(测得A、C间单位长度相当多少伏电压),然后对某个待测电压实现补偿,即可精确地测定这个电压值。用这种方法既可以测量电源电动势,还可以测量某段电路两端电压。若再借助于比较法,还可测量电阻值。这种测量方法称为补偿法。滑线式电势差计的电路如图2-5-4所示。它由三部分组成:工作电源E、开关K1和变阻器R1组成“工作电路”;标准电池0、灵敏电流精品学习资料可选择pdf第18页,共26页-----------------------\n学习必备欢迎下载计G和保护电阻R2组成“标准电路”;待测电源x、开关K3、电阻箱R3、灵敏电流计G和保护电阻R2组成“测量电路”,三部分之间接有转换开关K2和由粗细均匀的电阻线AB和滑动触头C。任何电势差计,无论结构多么复杂,都有以上三部分。测量前,应先对电势差计进行校准,回路中的工作电源电压可取3~4V间某个值。调节变阻器R1使工作电路中的电流达到规定值。再将转换开关K2接标准电池,调节滑动触头C,并逐步减小保护电阻R2,直至R2等于零时,接通灵敏电流计G,表中也有没电流通过。这时“标准回路”就达到了平衡,记下此时电阻线上AC1段长度l1。然后,将R2调至最大,将转换开关K2接待测电源,并断开开关K3。按以上方法再调节“测量电路”使其达到平衡,并记下此时触头位置所对应的电阻线上AC2的长度l2。在调节过程中,R1的位置不能动,以保护工作电流不变。此时,由于电阻线的粗细均匀,故有0xIL1/SL2/S即L2x0L1如果要测量待测电源的内阻r,可以合上K3,用以上方法测得待测电源的路端电压L3Ux0L1再根据公式rxUxIrUx1R3读出电阻箱的阻值R3,即可求出电源内阻为xrR31Ux利用电势差计还可以借助于比较法测电阻,测量方法如图2-5-5所示,图中R为标准电阻,Rx为待测电阻,先用电势差计测出Rx两端的电压Ux,再用同样的办C法测出标准电阻R两端的电压U,由于电势差计没有分流作用,故MNU:UxIR:IRxR:RxRRx电势差计图2-5-5精品学习资料可选择pdf第19页,共26页-----------------------\n学习必备欢迎下载UxRxR因此U24§2.6、黑箱问题此类问题具有智力测试的性质,无明显规律可循,而全凭思维的13灵敏性和判断的周密性例11、如图2-6-1所示,在黑盒内有一个电源和几个阻值相同的图2-6-1电阻组成的电路,盒外有四个连接柱。利用电压表测出每两点间的电压分别为:U125V,U343V,U132V,U420。试画出盒内的电路,并要求电阻数不超过5个。解:在盒内电阻数不超过5个的条件下,可能的电路有6种,如图2-6-2所示242424131313(a)(b)(c)242424131313(d)(e)(f)图2-6-2精品学习资料可选择pdf第20页,共26页-----------------------\n学习必备欢迎下载§2、7物质的导电性2.7.1、导体的导电性(1)金属中的电流金属导体内的电流强度与自由电子的平均定向运动速率有关。设金属导体的横截面积为S,单位面积内自由电子的数密度为n,自由电子的平均定向运动速率v,电子电量为e,则qneSvtIneSvtt5由上式可估算出电子的定向运动速率是很小的,一般为10m/s数量级,与电子热运5动的平均速率(约10m/s数量级)和“电的传播速率”(即电场的传播速率,为8310m/s)不能混为一谈。(2)。液体中的电流液体导电包括液态金属导电与电解质导电两种。电解质导电与金属导电的机理不同,固态金属导电跟液态金属(如汞)导电的载流子是自由电子,在导电过程中,金属本身不发生化学变化,而电解质导电的载流子是正负离子,在导电过程中,伴随着电解现象,在正负极板处同时发生化学反应(即电解)。英国物理学家、化学家法拉第,通过大量的实验,在1833年总结出了两条电解定律。电解质导电时,所析出物质的质量m跟通过电解液的电流强度I成正比,跟通电时间t成正比,就这是法拉第电解第一定律。由于QIt,法拉第电解第一定律也可表述为:电解时析出物质的质量m跟通过电解液的电量Q成正比,用公式表示为mkQkIt式中比例恒量k叫做电化当量,其物理意义是:通过1C电量时,所析出这种物质的质量。各种物质的电化当量跟它的摩尔质量M成正比,跟它的化合价n成正比。这就是法拉第电解第二定律。而在化学中,我们常将M/n称为“化学当量”。因此,法拉第电解第二定律又可简述为:各种物的电化当量与它的化学当量成正比,即kC(M/n)例如一价银的化学当量等于它的摩尔质量.0107868kg/mol,二价铁的化学当量等于它的摩尔质量0.065546kg/mol除以它的化合价,得0.031772kg/mol。上式中的比例恒量C是一个普通恒量,对各种物质都是相同的,称为“法拉第恒量”,用F表示。因此,法拉第电解第二定律又可以表示为kM/Fn4实验指出,对于任何物质,都有F96484C/mol.96410C/mol,将上式代入电解第一定律可得mMQ/Fn精品学习资料可选择pdf第21页,共26页-----------------------\n学习必备欢迎下载这就是法拉第电解定律的统一表达式。当析出物质的质量m等于该物质的化学当量,则F与Q在数值上相等。例12、把.292g的食盐溶解在1L的水中,测得44%的食盐分子发生电离。若钠离子82的迁移率(单位电场强度所产生的平均速率)为5.410m/sV,氯离子的迁移率为82.66710m/sV。求食盐溶液的电阻率。分析:由于溶液中的电流是正、负离子共同提供的,所以溶液中导电电流微观表达式为IIIneSvv根据欧姆定律、电阻定律可以导出电阻率与钠离子、氯离子迁移率之间的关系,利用分子动理论求出离子体密度,代入数据可求解食盐溶液的电子率。解:根据溶液中电流的微观表达式IneSvv根据欧姆定律、电阻定律lRIU/RSlESIU/neSvv得:s1vvnenekkEE又由分子动理论,求得离子体密度nmnNMV为电离率,M为摩尔质量,N为阿伏加德罗常数。1MVne(kk1)mNe(kk).417m(3)气体中的电流①通常情况下,气体不导电。只有在电离剂存在或极强大的电场情况下,气体才会被电离而导电。气体导电既有离子导电,又有电子导电。气体导电不遵从欧姆定律。②由于引起气体电离的原因不同,可分为被激放电和自激放电。在电离剂(用紫外线、X射线或放射性元素发出的放射线照射或者用燃烧的火焰照射气体)的作用下,发生的气体放电现象叫做被激放电。没有电离剂作用而在高电压作用下发生的气体放电现象叫做自激放电。各种自激放电形式的区别如下表气体电离原因阴极发射电子原因辉光放电电子碰撞被正离子轰击精品学习资料可选择pdf第22页,共26页-----------------------\n学习必备欢迎下载被正离子轰击并保持很高的温度(主要弧光放电强电流通过时产生的高温是热电子发射)火花放电主要是电子碰撞还有火花本身的辐射被正离子轰击很强电场的作用(场致电离和碰撞电电晕放电离)种种自激放电形式间的联系主要表现在它们之间可以转化。在放SiSiSiSiSiSi电电流很强时,辉光放电可以变成自由弧光放电。若电源的功率很大时,电子SiSiSiSiSiSi火花放电可以变成弧光放电。空穴2.7.2、半导体的导电性SiSiSiSiSiSi(1)半导体的导电性导电性能介于导体和绝缘体之间的一类物质被称为半导体,如硅、图2-7-1图2-7-2锗、氧化亚铜等。以硅为例,硅是四价元素,硅原子最外层四个价电子,在形成单晶硅时,每个原子都以四个价电子与相邻的四个原子联系。相邻的两个原子就有一对共有电子,形成共价键。如图2-7-1所示。共价键中电子是被束缚的。但是由于热运动,极少数电子可能获得足够大能量,挣脱成为自由电子,同时共价键中留下一个空位叫空穴,原子是中性的,失去电子后可以看作空穴带正电,如图2-7-2所示。这个空穴很容易被附近共价键中束缚电子填补,形成新的空穴,束缚电子的填补运动叫空穴运动,在纯净的半导体中,自由电子和空穴是成对出现,叫电子——空穴对。半导体的导电是既有电子导电,又有空穴导电。但由于纯净的半导体中,电子——空穴对数目较少,导电性差。但采取某些措施如加热或光照,可使更多电子挣脱束缚,形成更多电子一空穴对,导电能力大大增强,这种性质称为热敏特性和光敏特性。同样在纯净半导体中掺入其他元素,也能使半导体的导电性能加强。(2)N型半导体、P型半导体及P-N结在纯净的硅中掺入微量的五价元素如磷、砷等,一些硅原子空间位置被五价的原子代替如磷原子。磷在与周围硅原子形成共价键时多出一个电子,很容易成为一个自由电子,相应P区阻档层N区IPNOUE阻档层电场方向图2-7-3图2-7-4图3-2-5精品学习资料可选择pdf第23页,共26页-----------------------\n学习必备欢迎下载原子失去电子成为正离子。这类半导体由于磷的掺入自由电子数目显著增多,导致电子浓度比空穴浓度要大得多,因而它主要靠电子导电,叫做电子型半导体或N型半导体。在纯净的硅中掺入微量三价元素如铟、镓、硼等,同样在晶体中一些硅原子会被它们取代。由于形成共价键时缺少一个电子,附近共价键中电子很容易来填补,使得它们成为负离子,同时形成一个空穴。三价元素的掺入使空穴的数目增加,这类半导体中空穴浓度要比自由电子浓度大得多,导电主要是空穴导电,因而被称为空穴型半导体P型半导体。当采用特殊工艺使半导体一侧为P型半导体,另一侧成为N型半导体,由于N型半导体中电子浓度大,而P型半导体中空穴浓度大,结果发生扩散运动,N区由于跑掉电子留下正离子,P区跑掉空穴留下负离子,在它们的交界处附近形成一个电场,如图2-7-3所示,显然这个电场区是阻止它们扩散的,当该阻挡层达稳定时,扩散运动达到动态平衡,这个电场区阻挡层叫PN结。在PN结的N区和P区各引一电极就构成一晶体二极管。晶体二极管对应正、负极及符号如图2-7-4所示。晶体二极管加正向电压时(P接电源“+”极,N接电源“-”极),外电场与阻挡电场叠加,使PN结阻挡层变薄,这时P区空穴、N区电子又可顺利通过PN结,且外加电压大,这种作用对电子、空穴运动更有利。而电压反向时,会使阻挡层加厚,只有P区自由电子和N区空穴能通过PN结形成反向电流,但是它们的浓度太小,粗略地认为几乎没有反向电流。因而二极管表现为单向导电特性,其e伏安特性曲线如图3-2-5所集电区示。P集电结ee(3)晶体三极管bNbb晶体三极管由两个PN基区RC结、三个电极线和管壳构成,P发射结ee分PNP型和NPN型两类,如发射区e图2-7-6所示。它的三个电极ee、b、c分别称为发射极、基eP极、集电极。三极管特性是放bbNRC大作用,联接电路如图2-7-7所示。微小的基极电流变化能Pe引起集电流较大变化。所以在e输入端加一个较弱的信号,在输出端Rc上得到一个放大的图2-7-6图2-7-7强信号。三极管电流分配关系IeIcIbIcIb精品学习资料可选择pdf第24页,共26页-----------------------\n学习必备欢迎下载IcIcIeIcIb放大倍数βIbIb例3、如图2-7-8所示,电阻R1R21k,电动势6V,两个相同的二极管串联在电路中,二极管D的IDUD特性曲线如图2-7-9所示,试求:(1)通过二极管D电流;ID/mA(2)电阻R1消耗的功率。65R分析:二极管属于非线性元件,它的电14阻是随其不同工作点而不同。所以应当根据3D电路特点确定由电路欧姆的律找出其R22D1UDID关系,在其IDUD特性曲线上UD/V0123作出相应图线,两根图线的交点即为其工作点。图2-7-9图2-7-8精品学习资料可选择pdf第25页,共26页-----------------------\n学习必备欢迎下载解:设二极管D两端电压UD,流过二极管电流为ID,则有2U02UDIDR1R2代入数据解得UD与ID的关系为3UD5.1.025ID10在二极管ID—UD特性曲线上再作出上等式图线,如图2-7-10所示。图3-2-10由图可见,两根图线交点P就在此状态下二极管工作点。ID/mA6UD1V,IP2mA54电阻R1上的电压为U13U12UD4V221UUD/V1P116mW0R15.123其功率为1(4)电子电量的确定图2-7-10按法拉第电解定律MQmFn按当今电子论的观点:一个电子所带的电量为e,在电解池中通过电量Q时,阴极板将向溶液提供Q/e个电子,这些电子可以使Q/ne个化合价为n的正离子还原。由于每析出N个原子(N是阿伏伽德罗数),可以在极板上得到M克物质。因此电解池通过电量Q时所析出的物质质量为QMmneN比较以上二式得FeFNe或N上式把法拉第恒量F、电子电量e、阿伏伽德罗数N三者联系起来,只要用实验精确测量出法拉第恒量F、阿伏伽德罗数N,就可以计算出电子的电量了。精品学习资料可选择pdf第26页,共26页-----------------------

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