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  • 2021-05-26 发布

高中物理选修3教版课件-第14章 电磁波-电磁振荡

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第二节 电磁振荡 一、电磁振荡的产生 点击下图观看实验 动画演示 实验表明,LC回路里产生的振荡电流是按正 弦规律变化的。    1.振荡电流:像这种由电路产生大小和方向都做周 期性变化的电流,叫做振荡电流.  2.振荡电路:能够产生振荡电流的电路,叫做振荡 电路.由自感线圈和电容器组成的振荡电路叫做LC振荡 电路,它是一种简单的振荡电路.  实际应用的LC振荡电路中振荡电流的频率很高.    (1)振荡电流是频率很高的交变电流. (2)振荡电流跟正弦交变电流一样,也按正弦规律 变化. LC回路振荡过程 点击下图观看LC回路振荡过程 动画演示   (1)电磁振荡:在振荡电路里产生振荡电流的 过程中,电容器极板上的电荷,通过线圈的电流, 以及跟电流和电荷相联系的磁场和电场都发生周期 性变化的现象,叫做电磁振荡.   (2)机械振动和电磁振荡有本质的不同,但它 们具有共同的变化规律. 机械 振动 位移x(或加 速度a) 速度v 势能 动能 电磁 振荡 带电量q(或 U、E) 电流i (或B) 电场 能 磁场 能 二、阻尼振荡和无阻尼振荡 点击下图观看实验    2.阻尼振荡:任何电磁振荡电路中,总存在能量 损耗,使振荡电流的振幅逐渐减小,这种振荡叫做阻 尼振荡,或叫做减幅振荡.  (1)振荡电路中的能量损耗有一部分转化为内 能(产生焦耳热),还有一部向外辐射出去而损失.  (2)如果用振荡器不断地将电源的能量补充到 振荡电路中去,就可以保持等幅振荡. 1.无阻尼振荡:在电磁振荡中,如果没有能量损 失,振荡电流的振幅保持不变,这种振荡叫做无阻尼振 荡,也叫做等幅振荡.   例:如图所示的振荡电路中,某时刻线圈中磁场方向 向上,且电路的电流正在增强则此时 ( )   A.a点电势比b点低   B.电容器两极板间场强正在减小   C.电路中电场能正在增大   D.线圈中感应电动势正在减小 解析:    因为电路中电流正在增强,所以电容器处于放电 过程,极板上的电荷不断减少,两板间的场强正不断 减小,电场能也不断减小,由安培定则可判断断得此 时电容器放电的电流方向由b经线圈到a,电容器的下 板带正电、上极带负电,所以b点电势高于a点电势, 电流增大时,电流的变化率(磁通量的变化率)减小, 所以线圈中的自感电动势在减小.   正确选项为A、B、D. 三、电磁振荡的周期和频率 1.周期和频率:电磁振荡完成一次周期性变化所需的时 间叫做周期,一秒钟内完成周期变化的次数叫做频 率. LC回路的周期和频率: 由回路本身的特性决定.这种由振荡回路本身特性所决 定的振荡周期(或频率)叫做振荡电路的固有周期 (或固有频率),简称振荡电路的周期(或频率). 2.在一个周期内,振荡电流的方向改变两次;电场能 (或磁场能)完成两次周期性变化. LC电路的周期(频率)与哪些因素有关? 电容较大时,电容器充电、放电的时间长些还是 短些?线圈的自感系数较大时,电容器充电、放电时 间长些还是短些? 根据上面的讨论结果,定性地讲,LC电路的周期 (频率)与电容C、电感L的大小有什么关系? 思考与讨论 L L i  uc +q -q K  0cL u  0)( C q dt diL  0)]([ C q dt dq dt dL 02 2  LC q dt qd )cos(0   tqq 理论推导: LCwT  22  LC1 • LC回路的周期和频率公式  (1)式中各物理量T、L、C、f的单位分别是s、H、F、Hz.  (2)适当地选择电容器和线圈,可使振荡电路物周期和频率 符合我们的需要. LC f LCT   2 1 2   三、LC回路的周期和频率公式 例: 对振荡电路,下列说法正确的是( ) B.振荡电路中,电场能与磁场能的转化周期为 LC2 A.振荡电路中、电容器充电或放电一次所用的   时间为 LC C.振荡过程中,电容器极板间电场强度的变化   周期为 LC2 D.振荡过程中,线圈内磁感应强度的变化   周期为 LC2 解析:   在一个周期内,电容器充电、放电各两次,每次充 电或放电所用的时间为振荡周期的1/4.电场能与电场强 度的方向无关,磁场能与磁感应强度的方向无关,因此 在电磁振荡的一个周期内各出现两次最大值,即电场能 或磁场能的变化周期为    .电场、磁场、电荷的 变化周期跟电流的变化周期相同.均为     .LC2 LC 所以,正确选项为C.D. 小结: • LC振荡电路中的振荡电流按正弦规律变化, 电路的状态与相应的物理量对应. • 电磁振荡分阻尼振荡和无阻尼振荡. •  LC振荡电路中电磁振荡的固有周期回路的周期 LC f 2 1• 固有频率 LCT 2